关于热冲击弹性问题的变分原理及有限元方程
来源期刊:昆明理工大学学报(自然科学版)1980年第2期
论文作者:王洪纲
文章页码:92 - 101
摘 要:在讨论耦合热弹性问题的变分原理的一些著作中,以弹性应变eij和温度变化值θ为状态参数的自由能φ(eij,θ)为φ(eij,θ)=(λ/2) eKhell+μeKleKl-γeKXθ-(c/2)ρ(θ2/T0) (1) 自由能的这一表达式只适用于|θ|《To(绝对参考温度)的情况。在热冲击弹性问题中,温度变化值θ很大,甚至可以大过To。同时,材料常数(λ,μ,γ,c等)随θ而发生变化,不再保持为常数。就这种情况,本文导出自由能的表达式。(1)式则为其特殊情况。将自由能的这一表达式引入变分原理,其欧拉方程将成为非线性。为了线性化,将热冲击作用的时间过程划分为若干个足够小的时间元ΔtK (ΔtK=tK-tK-1),在ΔtK中,温度变化θK很小,材料常数由瞬时tK-1的温度场TK-1=T(x1,x2,x3,tK-1)确定。自由能φK可近似地采用(1)式的形式,从而得到变分原理的分段近似表达。然后,在Δtk内应用有限元法处理弹性平面问题,得到耦合的线性代数方程组。整个热冲击过程可通过求解这一系列的耦合线性代数方程组来解决。
王洪纲
昆明工学院
摘 要:在讨论耦合热弹性问题的变分原理的一些著作中,以弹性应变eij和温度变化值θ为状态参数的自由能φ(eij,θ)为φ(eij,θ)=(λ/2) eKhell+μeKleKl-γeKXθ-(c/2)ρ(θ2/T0) (1) 自由能的这一表达式只适用于|θ|《To(绝对参考温度)的情况。在热冲击弹性问题中,温度变化值θ很大,甚至可以大过To。同时,材料常数(λ,μ,γ,c等)随θ而发生变化,不再保持为常数。就这种情况,本文导出自由能的表达式。(1)式则为其特殊情况。将自由能的这一表达式引入变分原理,其欧拉方程将成为非线性。为了线性化,将热冲击作用的时间过程划分为若干个足够小的时间元ΔtK (ΔtK=tK-tK-1),在ΔtK中,温度变化θK很小,材料常数由瞬时tK-1的温度场TK-1=T(x1,x2,x3,tK-1)确定。自由能φK可近似地采用(1)式的形式,从而得到变分原理的分段近似表达。然后,在Δtk内应用有限元法处理弹性平面问题,得到耦合的线性代数方程组。整个热冲击过程可通过求解这一系列的耦合线性代数方程组来解决。
关键词: