文章编号：1004-0609(2008)10-1879-06

Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ(M=Mg, Ca)纳米晶的制备及光致发光性能

司  伟¹，姜  妲²，高  宏¹，翟玉春³

 (1. 大连交通大学 材料科学与工程学院，大连 116028；

2. 沈阳航空工业学院 材料科学与工程学院，沈阳 110136；

3. 东北大学 材料与冶金学院，沈阳 110004 )

摘  要：在超声波作用下以均匀沉淀法制备Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (M=Mg，Ca)纳米晶荧光粉，用X射线衍射仪(XRD)、透射电镜(TEM)、荧光光谱对其进行表征，研究掺杂Mg²⁺、Ca²⁺对Y₂O₃:Eu³⁺纳米晶光致发光(PL)性能的影响。结果表明，掺杂Mg²⁺后，Y₂O₃?Eu³⁺的PL发射强度减弱，而掺杂Ca²⁺后Y₂O₃?Eu³⁺的PL发射强度得到明显增强，掺杂浓度高至15%(摩尔分数)后仍具有优良的发光性能，大大提高掺杂Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶的猝灭浓度。样品Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ具有最佳PL发射强度，是未掺杂Y₂O₃?Eu³⁺的2.4倍，且色纯度显著提高。掺杂样品PL性能的增强可归因于Eu³⁺的电荷迁移带(CTS)与接近Y(4d+5s)导带处缺陷态的叠加，与掺杂离子的电负性及掺杂离子后样品的晶粒尺寸、结构对称性有关。

关键词：纳米晶；均匀沉淀法；光致发光；掺杂 

中图分类号：O 614.3       文献标识码： A

Preparation and photoluminescence of nanocrystal Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ(M=Mg,Ca)

SI Wei¹, JIANG Da², GAO Hong¹, ZHAI Yu-chun³

 (1. School of Materials Science and Engineering, Dalian Jiaotong University, Dalian 116028, China;

2. School of Materials Science and Technology, Shenyang Institute of Aeronautical Engineering,

Shenyang 110136, China;

3. School of Materials and Metallurgy, Northeastern University, Shenyang 110004, China)

Abstract: The nanocrystal phosphor Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (M=Mg, Ca) was prepared by ultrasonic and homogeneous precipitation method. X-ray diffraction(XRD), transmission electron microscope (TEM) and fluorescence spectrum were employed to analyze the nanocrystal structures, lattice constants, grain sizes, particle morphology and photoluminescence (PL) properties of Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-d (M=Mg, Ca). The results show that the PL emission intensity of Y₂O₃?Eu³⁺ decreases after doping Mg²⁺ but increase remarkably after doping Ca²⁺. The nanocrystals have the good luminous efficacy as the Ca²⁺ doped concentration is up to 15%(mass fraction), which increases the quenching concentration. The sample Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ has the best PL emission intensity and its emission peaks intensity is 2.4 times as that of the sample undoped and increases remarkably on color purity. From our results, the enhancement of PL properties by the Ca²⁺ co-dopants is explained in terms of the creation of defect states near the Y (4d+5s) conduction band, which overlaps with the Eu³⁺ charge transfer state (CTS). This enhancement is related to electronegativities of co-doped ion, grain size and symmetry of the sample doped.

Key words: nanocrystal; homogeneous precipitation method; photoluminescence; doped

Y₂O₃?Eu³⁺是一种重要的红色稀土发光材料，具有化学性能稳定、色纯度好、发光效率高等优点，被广泛用于节能荧光灯中，也是制备复印灯和紫外真空激发的气体放电彩色显示板的荧光材料^[1]。Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶荧光粉比体相材料颗粒减小，比表面积增大，发光颗粒增加，可以显著改善阴极射线管涂屏的均匀性，提高图像显示的清晰度与分辨率，还能够降低成本^[2]。近年来人们对Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶荧光材料的研究日益增多，通过不断改进合成和制备技术^[3]，使用溶胶-凝胶法、沉淀法、燃烧法、喷雾干燥法、微波合成法等方法制备了Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶荧光粉^[4]，并尝试掺入其它激活离子以提高材料的猝灭浓度和发光强度，改善发光性能。已有文献报道Y₂O₃?Eu³⁺荧光材料掺杂Na⁺、Li⁺、Zn²⁺、Al³⁺等离子的研究^[5-6]，如SUN等^[7]制备的掺杂Li⁺ Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶，掺Li⁺浓度至12.5%后发生浓度猝灭，样品Eu_0.20Y_1.70Li_0.10O_3-δ的发射强度比未掺杂样品增加了40%。目前对于这一荧光强度提高的机制尚很模糊，有待于进一步深入研究。

使用均匀沉淀法，可精确控制各组分的浓度，使反应组分在分子水平上混合均匀^[8]；使用超声波合成法，超声空化作用产生的高温高压环境可为晶核的形成提供所需的能量，使晶核生长速率提高，高压冲击波和微射流可使产物颗粒均匀，粒径减  小^[9]。本文使用超声波作用下的均匀沉淀法，制备了Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (M=Mg，Ca)纳米晶荧光粉，借助X射线衍射仪(XRD)、透射电镜(TEM)、荧光光谱等测试手段对其进行表征，研究了分别掺杂Mg²⁺和Ca²⁺对Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶光致发光(PL)性能的影响，并对掺杂样品PL性能的增强机理进行分析。

1  实验

1.1  Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (M = Mg，Ca)纳米晶的制备

将Eu₂O₃、MgO、CaO分别溶于1?1的HNO₃中配成0.0658 mol/L的硝酸盐溶液。取适量1.25 mol/L的Y(NO₃)₃溶液、0.065 8 mol/L的Eu(NO₃)₃溶液和0.065 8 mol/L的M(NO₃)₂ (M=Mg或Ca)溶液置于500 mL三颈瓶中n(Y³⁺)?n(Eu³⁺)?n(M²⁺)= 1.88-x?0.12?x，与7.5 mol/L的尿素溶液混合均匀。在超声波作用下，升温至80 ℃回流4 h后停止。离心分离，用去离子水、无水乙醇分别洗涤3次后，真空干燥，得到前体物。前体物经马弗炉750 ℃煅烧4 h后得到样品Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (Mg，Ca)纳米晶。

1.2  Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (M=Mg，Ca)纳米晶的表征

使用日本理学D/max-RB X射线衍射仪测定样品晶相，闪烁计数器前加石墨弯曲单色器，管压：40 kV，管流：100 mA，Cu K_α(λ=0.154 18 nm)，扫描速率8?/min。精确量取样品衍射(222)晶面峰的半峰宽，根据Sherrer公式计算样品的一次粒子粒径：L=Kλ/βcosθ，其中，L为晶粒尺寸，K为Sherrer常数，β为衍射峰的物理宽化值，θ为衍射角；根据Bragg公式计算样品的晶格常数：a=λ(h²+k²+l²)^0.5/2sinθ，其中，h、k、l为衍射(222)的晶面指数。使用HITACHI F-4500型荧光分光光度计测定样品的发射光谱和激发光谱，150 W氙灯，扫描速率240 nm/min。

2  结果与讨论

2.1  X射线衍射分析

对制备的纳米荧光粉Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ(M=Mg，Ca)进行X射线衍射分析，见图1和图2。可以看出，不同掺杂浓度下样品的衍射峰与JCPDS卡片25-1011均一致，表现为体心立方Y₂O₃结构。其中没有出现Eu₂O₃、MgO、CaO的衍射峰，也没有出现因浓度不同产生的任何附加峰，这一点与CHONG等^[10]报道的一致。在x=0~0.18范围内，根据Scherrer公式，计算得到Eu_0.12Y_1.88-xMg_xO_3-δ的晶粒尺寸在25.9~40.7 nm之间，Eu_0.12Y_1.88-xCa_xO_3-δ的晶粒尺寸在17.3~27.8 nm之间。由图1可以看出，掺杂Mg²⁺后衍射峰的基线变得不平直，说明掺杂Mg²⁺后样品的结晶性降低，从而导致晶粒尺寸变大。在SUN等^[11]的研究中，也得出了相同的结论。

图1  样品Eu_0.12Y_1.88-xMg_xO_3-δ的XRD谱

Fig.1  XRD patterns of Eu_0.12Y_1.88-xMg_xO_3-δ

图2  样品Eu_0.12Y_1.88-xCa_xO_3-δ的XRD谱

Fig.2  XRD patterns of Eu_0.12Y_1.88-xCa_xO_3-δ

根据Bragg公式计算不同掺杂浓度样品Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (M = Mg，Ca) 的晶格常数，结果如图3所示。由图3可以看出，掺杂Mg²⁺后，晶格常数变大，呈上升趋势，Eu_0.12Y_1.88-xMg_xO_3-δ的晶格常数在1.060 4~1.062 3 nm之间，Eu_0.12Y_1.78Mg_0.10O_3-δ的晶格常数最大，为1.062 3 nm；掺杂Ca²⁺后，随着掺杂量的增加，晶格常数逐渐变小，Eu_0.12Y_1.88-xCa_xO_3-δ的晶格常数在1.058 9~1.060 4 nm之间，Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ的晶格常数为1.059 0 nm。由于Mg²⁺ (r = 0.072 nm)的半径与Y³⁺ (r = 0.102 nm)的相差很大，很难取代Y³⁺进入晶格中，在特定的某个浓度下，如x = 0.10 时，掺入的Mg²⁺在与Eu³⁺的占位竞争中，有可能恰巧进入取代Y³⁺后的Eu³⁺ (r = 0.107 nm)和其相邻Y³⁺构成的晶格空穴中，从而发生较大的晶格畸变，晶格常数变化较为明显。而Ca²⁺ (r = 0.100 nm)的半径与Y³⁺非常接近，易于进入晶格中，因其半径比Y³⁺略小，随着掺杂量的增加，晶格常数逐渐变小。

图3  样品Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ(M=Mg, Ca)的晶格常数

Fig.3  Lattice constants of Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ(M=Mg, Ca)

2.2  发射光谱分析

图4和图5所示为在244 nm激发波长下测定Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (M=Mg、Ca)的室温光致发光(PL)发射光谱。样品的光谱没有发生位移表明掺杂Mg²⁺、Ca²⁺后，Eu³⁺的⁵D₀→⁷F_J (J=0, 1, 2, 3, 4)跃迁发射没有改变。在610 nm处的红色发射主峰是由Eu³⁺的⁵D₀→⁷F₂跃迁形成的，其他发射峰出现在580 nm ( ⁵D₀→⁷F₀)、586 nm，592 nm，598 nm (⁵D₀→⁷F₁)、629 nm (⁵D₀→⁷F₄)处^[12]。根据稀土离子的光学跃迁选择定则可知样品中磁偶极和电偶极跃迁都是被允许的，Eu³⁺在晶格中占据低对称性的C₂格位^[13]。该格位的Eu³⁺在相同的能量下，更易被激发。从谱图中只观察到⁵D₀能级的发射，说明了高能晶格声子使得多声子弛豫过程在⁵D_J能级水平中占主导地位。

图4  样品Eu_0.12Y_1.88-x Mg_xO_3-δ的PL发射光谱

Fig.4  PL emission spectra of Eu_0.12Y_1.88-x Mg_xO_3-δ

图5  样品Eu_0.12Y_1.88-xCa_xO_3-δ的PL发射光谱

Fig.5  PL emission spectra of Eu_0.12Y_1.88-xCa_xO_3-δ

图4表明，掺杂Mg²⁺后，样品发光性能低于未掺杂样品，随着掺杂浓度的增加，荧光谱线逐渐变窄，Eu³⁺的发光强度逐渐减弱。Eu_0.12Y_1.82Mg_0.06O_3-δ发射峰强度在掺杂样品中相对来说最高，是未掺杂Y₂O₃?Eu³⁺的70；图5表明，掺杂Ca²⁺后，随着掺杂浓度的增加，Eu³⁺的发光强度先升高后减小，样品发光性能均明显优于未掺杂样品，Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ发射峰强度最高，是未掺杂Y₂O₃?Eu³⁺的2.4倍，即发射强度比未掺杂样品增加了140%。这说明Ca²⁺的掺入改善了Eu³⁺周围的环境，可以形成更有效的发光中心。

2.3  荧光分支比分析

对比掺杂前后两样品的荧光分支比值R (⁵D₀→⁷F₂与⁵D₀→⁷F₁发射峰强度比) 与掺杂离子浓度变化的关系，如图6所示。

图6  样品Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (M = Mg, Ca)的荧光分支比

Fig.6  Fluorescence branching ratio of Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ (M = Mg, Ca)

可以看出，较之未掺杂样品，掺杂Mg²⁺后，R值低于未掺杂样品，只有样品Eu_0.12Y_1.74Mg_0.14O_3-δ的R值(7.36) 高于未掺杂样品(6.96)，说明此时Eu³⁺的共价程度得到提高。掺杂Ca²⁺后，R值均高于未掺杂样品。随着掺杂浓度的增加，R值先增大后减小，当x=0.10时，Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ的R值为8.20，具有最优色纯度，说明此时Eu³⁺的共价程度明显提高^[14]。

2.4  激发光谱分析

监测样品Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ(M=Mg，Ca)在⁵D₀→⁷F₂的发光下Eu³⁺的PL激发光谱，见图7和图8。可以看出样品在200~300 nm有Eu³⁺的电荷迁移带(CTS)。这是由O^2-(2p)轨道中的电子跃迁到Eu³⁺部分填充的4f壳层而产生的^[15]。由图7可知，样品Eu_0.12Y_1.74Mg_0.14O_3-δ的CTS主峰强度高于未掺杂Y₂O₃?Eu³⁺的，而其他浓度样品的CTS强度与之相比明显降低。这是由于Eu_0.12Y_1.74Mg_0.14O_3-δ中Eu³⁺的共价程度提高，增强了Eu³⁺的发射。

图7  样品Eu_0.12Y_1.88-xMg_xO_3-δ的PL激发光谱

Fig.7  PL excitation spectra of Eu_0.12Y_1.88-xMg_xO_3-δ

图8  样品Eu_0.12Y_1.88-xCa_xO_3-δ的PL激发光谱

Fig.8  PL excitation spectra of Eu_0.12Y_1.88-xCa_xO_3-δ

图8表明，掺杂Ca²⁺后，样品的CTS发生了宽化现象，其强度均明显强于未掺杂样品。Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ具有最高的CTS主峰强度。为了考察Ca²⁺掺杂浓度对Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶PL强度的影响，将Ca²⁺的掺杂浓度提高至x=0.30，即摩尔分数为15%，发现样品仍具有优良的发光性能，说明掺杂Ca²⁺后，大大提高了纳米晶Y₂O₃?Eu³⁺的猝灭浓度。

2.5  透射电镜分析

图9和图10所示为纳米晶Eu_0.12Y_1.74Mg_0.14O_3-δ、Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ样品的TEM像。

图9  样品Eu_0.12Y_1.74Mg_0.14O_3-δ的TEM像

Fig.9  TEM photograph of Eu_0.12Y_1.74Mg_0.14O_3-δ

图10  样品Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ的TEM像

Fig.10  TEM photograph of Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ

由TEM照片可以看出，掺杂Mg²⁺、Ca²⁺的Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶均呈球形颗粒，且分布均匀。Eu_0.12Y_1.74Mg_0.14O_3-δ的平均粒径为36 nm，Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ的平均粒径为20 nm。该结果与根据Scherrer公式计算值相吻合。

2.6  光致发光机理分析

由样品的发射光谱可知，与未掺杂Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶相比，掺杂Mg²⁺后样品的谱线变窄，而掺杂Ca²⁺后谱线发生宽化。作者认为这是掺杂离子电负性不同所致。由于Eu³⁺—O^2-—Mg²⁺结构中，Mg²⁺的电负性(1.31)高于Eu³⁺ (1.20)，O^2-的电子被拉向Mg²⁺的一方，使Eu³⁺—O^2-的距离增大，Eu³⁺与晶格的耦合减小，Eu³⁺—O^2-键的共价程度减小，从而引起Eu³⁺的⁵D₀→⁷F₂荧光谱线变窄和相对强度减弱。Ca²⁺的电负性(1.00)低于Eu³⁺，能够保证Eu³⁺与晶格的耦合，基质Y₂O₃在紫外区吸收的能量通过Eu³⁺—O^2-—Ca²⁺或是Ca²⁺与Eu³⁺之间的直接叠加可以有效的传递给Eu³⁺，使Eu³⁺的⁵D₀→⁷F₂荧光谱线发生宽化，发射大大增强。

由样品的晶粒尺寸可知，掺杂Ca²⁺后，晶粒尺寸减小，纳米粒子表面态效应增大，Eu³⁺的CTS与接近Y(4d +5s)导带处缺陷态相叠加导致CTS宽化，引起较高吸收，由此增强了发光强度。由图8可清楚的观察到这一点。而掺杂Mg²⁺后，由于结晶性下降导致晶粒尺寸增大，CTS变窄，故而发光强度减弱。

由样品的晶格常数图可知，Mg²⁺的离子半径小于Y³⁺，二者的化合价也不匹配，共掺杂后，容易造成较大的晶格畸变，缺陷深入到Y₂O₃矩阵中。Ca²⁺没有f-f 跃迁，本身无荧光，但半径与Y³⁺非常接近且略小，能够平衡和补偿Eu³⁺取代Y³⁺产生的晶格畸变，起到改善结晶质量的作用，故Y₂O₃?Eu³⁺体系中掺入Ca²⁺后样品的对称性优于掺Mg²⁺的Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶。本实验中制备的样品在610 nm处的发射为电偶极跃迁，与J-O参数Ω₂密切相关。根据J-O理论^[16]，(式中Ω_λ与J有关)：

对于⁵D₀→⁷F₂跃迁，和等于零，式中只含有Ω₂项，所以发射强度S_JJ与Ω₂正比。由Ω₂可以定性分析材料结构及配位对称性的有序性特征。因为Y₂O₃?Eu³⁺体系掺入Ca²⁺比掺入Mg²⁺离子后Ω₂增大，因此发射强度也相应增大。

3  结论

1) 使用超声波作用下的均匀沉淀法，制备Eu_0.12Y_1.88-xM_xO_3-δ(M=Mg、Ca)纳米晶荧光粉。样品呈球形颗粒，分布均匀。掺杂Mg²⁺后Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶的PL发射强度变弱，掺杂Ca²⁺后Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶的PL发射强度明显增强，猝灭浓度提高至15%。

2) 掺杂Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶PL性能的增强与Eu³⁺的电荷迁移带(CTS)与接近Y(4d+5s)导带处缺陷态的叠加程度有关。掺杂离子的电负性以及掺杂离子后样品的晶粒尺寸、结构对称性都对PL性能有所影响。这一结论对于金属离子掺杂纳米荧光材料的研究具有指导意义。

3) 制备的Eu_0.12Y_1.78Ca_0.10O_3-δ纳米晶荧光粉具有最佳PL性能，其发射强度比未掺杂样品增加了140%，且色纯度显著提高。掺杂Ca²⁺的Y₂O₃?Eu³⁺纳米晶作为新型荧光材料值得进一步深入研究。

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(编辑 陈爱华)