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JSC-1数字化测斜探管能准确地提供钻井的顶角(钻井井轴和垂直方向的夹角)和方位角(钻井井轴在水平面的投影和磁北方方向顺时针的夹角).高精度电子传感器的采用使仪器的可靠性极大提高.它可对磁场的三分量X, Y, Z进行测量.X的方向为磁北方向, Y的方向为正东方向, Z的方向为垂直向下.它可以验证地面磁异常, 判断异常性质, 确定盲矿的深度和方向, 确定见矿矿体的部位, 延伸, 范围和厚度, 确定矿体的产状, 寻找磁性矿物伴生的矿床, 配合地面磁测进行三度解释. 探管内部安装了两个线性倾角传感器, 通过两个传感器的输出信号来计算顶角. 磁场的测量是由三个相互垂直的传感器组成.每个传感器的方向可以记录地磁场相应方向的磁场强度, 每个传感器的灵敏度和该方向的分量相匹配.轴向影响极小, 传感器可以分辨到1 mG, 利用地磁场的两个分量就可以计算方位角. 只测孔的顶角时(方位角不测......
探地雷达在公路无损检测方面的应用前景 杨天春 吕绍林 戴前伟 伍永贵* 湖南有色地质勘查院. (中南大学地球物理勘察新技术研究所,长沙,410083) [摘 要] 对近年来探地雷达在公路无损检测方面的应用概况进行了总结,分析了其应用的物理前提,并将探地雷达技术与现行的钻孔取芯方法进行对比,说明探地雷达在公路无损检测方面的应用前景. [关键词] 探地雷达 钻孔取芯 无损检测 探地雷达(或称地质雷达)类似于探空雷达,它是利用高频电磁波束的反射探测地下目的体.由于探地雷达具有高探测分辨率和高工作效率的特点,因而它已成为地球物理勘探的一项重要工具.近年来,随着高频微电子技术和计算机数据处理方法水平的不断提高,探地雷达技术得到了长足的进步.目前,该技术已被广泛应用于工程地质调查,土木工程检测,矿产资源勘查......
为了验证编制的层状介质CMP速度估计程序的正确性和可行性, 对三层均匀介质模型的CMP正演数据进行速度分析, 并与理论值进行对比分析. 图4-14(a) 为一个三层均匀介质CMP正演模型图, 其大小为2.0 m×1.5 m, 共分为三层介质, 其中第一层介质的埋深为0.5 m, 其相对介电常数ε1=8, 电导率σ1=0.001 S/m; 第二层介质的埋深为0.8 m, 其相对介电常数ε2=10, 电导率σ2=0.001 S/m; 第三层介质的相对介电常数ε3=12, 电导率σ3=0.001 S/m.应用均匀介质模型的GPR有限元正演程序对其进行CMP计算时的空间网格步长为0.01 m×0.0......
探地雷达在钢筋结构检测中的应用 杨天春1 易伟建1 吕绍林2 朱自强2 伍永贵3 (1. 湖南大学, 长沙, 410082; 2. 中南大学, 长沙, 410083; 3. 湖南有色地勘局, 长沙, 410007) [摘 要] 简述探地雷达技术的工作原理, 并将这一无损检测方法应用于道路缩缝钢筋拉杆位置检测, 以及建筑屋楼板钢筋数量检测验证中.根据工程实例的应用效果来看, 探地雷达具有直观, 准确, 快速无损的特点, 能为最终的鉴定结果提供基本的科学依据. [关键词] 探地雷达; 无损检测; 钢筋 自改革开放以来, 随着国民经济持续稳定地向前发展, 工程建设项目大幅上升, 人们对工程质量也日益关注, 传统的检测手段已远远落后于现有施工水平, 先进的检测技术便应运而生.探地雷达技术是近年来兴......
有限单元法的提出为地球物理边值问题的解决, 提供了一种重要选择, 它利用变分原理[140]或加权余量法对边值问题的偏微分方程进行推导, 可以将地球物理边值问题转变为有限单元法方程, 然后利用有限单元法解泛函极值问题[141]. 设待求函数u(x, y)在图5-1所示的区域Ω和边界Γ上满足的边值问题为[17, 142-143] 其中, A和B为微分算子, 上述方程称为微分方程边值问题. 图5-1 计算区域和边界 上述微分方程边值问题可以转化为相应的积分表述.对于任意函数v(x, y)和v1(x, y)有以下积分关系 上式为微分方程边值等价的积分表示形式. 设......
对于二维TM波(Ez, Hx, Hy), 设计算域如图6-1所示, 二维TM波的电场标量波动方程为, 图6-1 二维GPR标量波动方程计算域示意图 对于如图6-1所示的计算域边界, 截断边界处为一阶吸收边界, 属于特殊的第三类边界条件, 在异常体表面不需要附加边界条件, 只要在有限元单元划分时将物体表面设置为节点和棱边即可. 上述求解域给定的第三类边界(一阶ABC吸收边界)如式(6.2)所示 因此, 根据Garlerkin加权余量方法, 当函数Ez为非严格解时, 将其带入式(6.1)和式(6.2)中, 所得结果将不为零, 相应的余量为 用函数v, v1分别......
1.区域剖分 应用剖分软件, 将求解区域划分成三角单元, 如图6-2所示, 图中给出了三角形单元编号(1), (2)…与节点编号1, 2…, 灰色代表异常体位置, 黑线代表棱边.设计算域为1 m×1 m, 坐标原点位于中心, 表6-1给出了全域节点的坐标, 表6-2给出了单元与全域节点编号以及对应介质属性的关系, 表6-3给出了计算域边界棱边及其两端全域节点编号. 图6-2 计算区域剖分图 表6-1 节点对应的坐标 续表6-1 表6-2 单元编号与全域编号及单元介质属性对应关系 表6-3 边界棱边及两端全局节点编号和其所属单元......
这里采用一个简单的例子, 验证我们编制的三角形线性单元FETD程序的正确性.模拟区域网格大小为1 m×1 m, 模拟区域介质属性εr=1, μr=1, σ=0.激励源为主频900 MHz的雷克子波, 其位置处于模拟区域正中心.时间步长为0.04 ns, 不同时间步的Ez波场如图6-4所示. 图6-4 三角单元FETD模拟下不同时刻Ez波场 代码6-1二维FETD仿真(三角形单元) FETD_2D_ABC_TRI 1%文件描述: 二维FETD仿真(三角形单元), 一阶ABC边界, Newmark法 2%激励描述: 雷克子波 3%激励位置: 网格中间 4clc; clea......
1.区域剖分 应用相应的剖分软件, 将求解区域划分成任意四边形单元, 如图6-5所示, 图中给出了四边形单元编号(1), (2)…与节点编号1, 2…, 灰色代表异常体位置, 黑线代表棱边.设计算区域为3 m×3 m, 坐标原点位于中心, 表6.4给出了全域节点的坐标, 表6.5给出了单元和全域节点编号以及对应介质属性的关系, 表6.6给出了计算域边界棱边及其两端全域节点编号. 图6-5 计算区域剖分图 表6-4 节点对应的坐标 表6-5 单元编号, 全域编号及单元介质属性对应关系 表6-6 边界棱边对应的全局节点编号和其所属单元编......
在双线性插值的四边形单元有限元分析时, 我们遇到了如下形式的积分 ∫1-1∫1-1F(ξ, η)dξdη 对于单元刚度矩阵而言, 上述积分式中被积函数比较复杂, 用解析法计算这类积分, 非常麻烦, 特别是对于不规则的四边形单元而言, 每一个单元的被积函数的表达式不一.因此通常采用数值积分计算这类积分, 最常用的方法是高斯数值积分.高斯数值积分又称为最高代数精度求积公式.下面简要介绍高斯数值积分的实现方法. 函数f(ξ) 在区间[-1, 1]的数值积分的一般形式是 式中, ξk 是区间[-1, 1]中的几个积分点, 称为求积节点; Ak 是积分点对应的加权系数, 称为求积系数.这类数......
